Плотность вероятности

Плотность распределения одномерной непрерывной случайной величины ${\displaystyle \xi }$ — это числовая функция ${\displaystyle f(x)}$, отношение ${\displaystyle f(x_{1})/f(x_{2})}$ значений которой в точках ${\displaystyle x_{1}}$ и ${\displaystyle x_{2}}$ задаёт отношение вероятностей попаданий величины ${\displaystyle \xi }$ в узкие интервалы равной ширины ${\displaystyle [x_{1},x_{1}+\Delta x]}$ и ${\displaystyle [x_{2},x_{2}+\Delta x]}$ вблизи данных точек.

Плотность распределения неотрицательна при любом ${\displaystyle x}$ и нормирована, то есть

${\displaystyle \int _{-\infty }^{+\infty }f(x)\,{\mbox{d}}x=1}$

При стремлении ${\displaystyle x}$ к ${\displaystyle \,\pm \infty }$ функция ${\displaystyle f(x)}$ стремится к нулю. Размерность плотности распределения всегда обратная к размерности случайной величины — если ${\displaystyle \xi }$ исчисляется в метрах, то размерностью ${\displaystyle f}$ будет м^-1.

Вероятность ${\displaystyle P}$ попадания случайной величины в интервал между ${\displaystyle a}$ и ${\displaystyle b}$ равна площади ${\displaystyle S}$ под графиком функции плотности вероятности ${\displaystyle f(x)}$.

Если в конкретной ситуации известно выражение для ${\displaystyle f(x)}$, с его помощью можно вычислить вероятность попадания величины ${\displaystyle \xi }$ в интервал ${\displaystyle [a,b]}$ как

${\displaystyle P(\xi \in [a,b])=\int _{a}^{b}f(x)\,{\mbox{d}}x}$.

Зная плотность вероятности, можно также определить наиболее вероятное значение (моду) случайной величины как максимум ${\displaystyle f(x)}$. Также с помощью плотности вероятности находится среднее значение случайной величины:

${\displaystyle E\xi =\int _{-\infty }^{+\infty }xf(x)\,{\mbox{d}}x}$

и среднее значение измеримой функции ${\displaystyle g(\xi )}$ случайной величины:

${\displaystyle \langle g(\xi )\rangle =\int _{-\infty }^{+\infty }g(x)f(x)\,{\mbox{d}}x}$.

Чтобы перейти к плотности распределения ${\displaystyle {f}_{\chi }(y)}$ другой случайной величины ${\displaystyle \chi =z(\xi )}$, нужно взять

${\displaystyle {f}_{\chi }(y)=f(z^{-1}(y))\cdot \left|{\frac {{\mbox{d}}z^{-1}(y)}{{\mbox{d}}y}}\right|}$,

где ${\displaystyle z^{-1}(y)}$ — обратная функция по отношению к ${\displaystyle y=z(x)}$ (предполагается, что z — взаимно однозначное отображение).

Значение плотности распределения ${\displaystyle f(x_{1})}$ не является вероятностью принять случайной величиной значение ${\displaystyle x_{1}}$. Так, вероятность принятия непрерывной случайной величиной ${\displaystyle \xi }$ значения ${\displaystyle x_{1}}$ равна нулю. При непрерывном распределении случайной величины ${\displaystyle \xi }$ вопрос может ставиться о вероятности её попадания в некий диапазон, а не о вероятности реализации её конкретного значения.

Интеграл

${\displaystyle \int _{-\infty }^{x}f(t)\,{\mbox{d}}t=F(x)}$

называют функцией распределения (соответственно, плотность распределения вероятности — это производная функции распределения). Функция ${\displaystyle F}$ является неубывающей и изменяется от 0 при ${\displaystyle x\to -\infty }$ до 1 при ${\displaystyle x\to +\infty }$.

Функции плотности вероятности для равномерного распределения

Самым простым распределением является равномерное распределение на отрезке ${\displaystyle [a,b]}$. Для него плотность вероятности равна:

${\displaystyle f(x)=\left\{{\begin{matrix}{1 \over b-a},&x\in [a,b]\\0,&x\not \in [a,b]\end{matrix}}\right..}$

Функции плотности вероятности для нормального распределения

Широко известным распределением является «нормальное», оно же гауссово, плотность которого записывается как

${\displaystyle f(x)={\frac {1}{{\sqrt {2\pi }}\sigma }}\exp \left[-{\frac {(x-\mu )^{2}}{2\sigma ^{2}}}\right]}$,

где ${\displaystyle \mu }$ и ${\displaystyle \sigma }$ — параметры: математическое ожидание и среднеквадратичное отклонение. Другие примеры плотностей распределения — одностороннее лапласовское (${\displaystyle \lambda >0}$):

${\displaystyle f(x)=A\exp \left[-\lambda \,x\right]\,\,(x\geq 0)}$ и ${\displaystyle f(x)=0\,\,(x<0)}$,

и максвелловское (${\displaystyle \alpha >0}$):

${\displaystyle f(x)=Ax^{2}\exp \left[-\alpha x^{2}\right]\,\,(x\geq 0)}$ и ${\displaystyle f(x)=0\,\,(x<0)}$.

В двух последних примерах множитель ${\displaystyle A}$ подбирается в зависимости от параметра ${\displaystyle \lambda }$ или ${\displaystyle \alpha }$ так, чтобы обеспечить нормировку интеграла от плотности вероятности. В случае распределения Лапласа оказывается, что ${\displaystyle A=\lambda }$.

Как названные, так и другие распределения широко применяются в физике. Например, в случае распределения Максвелла роль случайной величины обычно играет абсолютная величина скорости молекулы в идеальном газе. При этом для аргумента функции ${\displaystyle f}$ нередко используют тот же символ, что и для рассматриваемой в физической задаче случайной величины (как если бы выше на месте ${\displaystyle \xi }$ всюду стояло ${\displaystyle x}$). Так, в выражении максвелловской плотности распределения пишут не формальную переменную ${\displaystyle x}$, а символ скорости ${\displaystyle v}$. В простейших ситуациях такая вольность с обозначениями не приводит к недоразумениям.

Спадающий при стремлении аргумента к ${\displaystyle +\infty }$ или ${\displaystyle -\infty }$ участок графика плотности вероятности ${\displaystyle f(x)}$ в областях, где ${\displaystyle f\ll f_{max}}$, называется хвостом. Из упомянутых распределений, нормальное и лапласовское имеют по два хвоста (слева и справа), а максвелловское в выписанном виде — один (справа).

Выше была изложена суть понятия «плотность вероятности». Однако, такое изложение не является строгим — плотность ${\displaystyle f}$ нередко является функцией нескольких величин, в рассуждениях неявно предполагались не всегда гарантируемые непрерывность и дифференцируемость функций и так далее.

Плотность вероятности можно рассматривать как один из способов задания вероятностной меры на евклидовом пространстве ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$. Пусть ${\displaystyle \mathbb {P} }$ является вероятностной мерой на ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$, то есть определено вероятностное пространство ${\displaystyle \left(\mathbb {R} ^{n},{\mathcal {B}}(\mathbb {R} ^{n}),\mathbb {P} \right)}$, где ${\displaystyle {\mathcal {B}}(\mathbb {R} ^{n})}$ обозначает борелевскую σ-алгебру на ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$. Пусть ${\displaystyle m}$ обозначает меру Лебега на ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$. Вероятность ${\displaystyle \mathbb {P} }$ называется абсолютно непрерывной (относительно меры Лебега) (${\displaystyle \mathbb {P} \ll m}$), если любое борелевское множество нулевой меры Лебега также имеет вероятность ноль:

${\displaystyle \forall B\in {\mathcal {B}}(\mathbb {R} ^{n}),\;(m(B)=0)\Rightarrow (\mathbb {P} (B)=0).}$

Если вероятность ${\displaystyle \mathbb {P} }$ абсолютно непрерывна, то согласно теореме Радона-Никодима существует неотрицательная борелевская функция ${\displaystyle f\colon \mathbb {R} ^{n}\to [0,\infty )}$ такая, что

${\displaystyle \mathbb {P} (B)=\int \limits _{B}f(x)\,dx}$,

где использовано общепринятое сокращение ${\displaystyle m(dx)\equiv dx}$, и интеграл понимается в смысле Лебега.

В более общем виде, пусть ${\displaystyle (X,{\mathcal {F}})}$ — произвольное измеримое пространство, а ${\displaystyle \mu }$ и ${\displaystyle \nu }$ — две меры на этом пространстве. Если найдется неотрицательная ${\displaystyle f}$, позволяющая выразить меру ${\displaystyle \nu }$ через меру ${\displaystyle \mu }$ в виде

${\displaystyle \nu (A)=\int _{A}fd\mu ,}$

то такую функцию называют плотностью меры ${\displaystyle \nu }$ по мере ${\displaystyle \mu }$, или производной Радона-Никодима меры ${\displaystyle \nu }$ относительно меры ${\displaystyle \mu }$, и обозначают

${\displaystyle f={\frac {d\nu }{d\mu }}}$.

• Плотность вероятности определена почти всюду. Если ${\displaystyle f}$ является плотностью вероятности ${\displaystyle \mathbb {P} }$ и ${\displaystyle f(x)=g(x)}$ почти всюду относительно меры Лебега, то и функция ${\displaystyle g}$ также является плотностью вероятности ${\displaystyle \mathbb {P} }$.

• Интеграл от плотности по всему пространству равен единице:

${\displaystyle \mathbb {P} \left(\mathbb {R} ^{n}\right)=\int \limits _{\mathbb {R} ^{n}}f(x)\,dx=1}$.

Обратно, если ${\displaystyle f(x)}$ — неотрицательная почти всюду функция, такая что ${\displaystyle \int \limits _{\mathbb {R} ^{n}}f(x)\,dx=1}$, то существует абсолютно непрерывная вероятностная мера ${\displaystyle \mathbb {P} }$ на ${\displaystyle \mathbb {R} ^{n}}$ такая, что ${\displaystyle f(x)}$ является её плотностью.

• Замена меры в интеграле Лебега:

${\displaystyle \int \limits _{\mathbb {R} ^{n}}\varphi (x)\,\mathbb {P} (dx)=\int \limits _{\mathbb {R} ^{n}}\varphi (x)\,f(x)\,dx}$,

где ${\displaystyle \varphi$ :\mathbb {R} ^{n}\to \mathbb {R} } любая борелевская функция, интегрируемая относительно вероятностной меры ${\displaystyle \mathbb {P} }$.

• Распределение вероятностей
• Сингулярное распределение
• Функция вероятности

• Плотность вероятности // Большая российская энциклопедия : [в 35 т.] / гл. ред. Ю. С. Осипов. — М. : Большая российская энциклопедия, 2004—2017.