Опыт Ивеса — Стилвелла

Айвз заметил, что почти невозможно измерить поперечный эффект Доплера по отношению к световым лучам, испускаемым анодными лучами под прямым углом к направлению их движения (как это рассматривалось ранее Эйнштейном), поскольку влияние продольного влияние вряд ли можно исключить. Поэтому он разработал метод наблюдения эффекта в продольном направлении движения анодных лучей. Если предположить, что скорость света фиксирована по отношению к наблюдателю («классическая теория»), то частоты с доплеровским смещением вперед и назад, наблюдаемые на движущемся объекте, будут

${\displaystyle {\frac {f_{o}}{f_{s}}}={\frac {c}{c\pm v}},}$

где v — скорость убегания. В специальной теории относительности две частоты также будут включать дополнительную поправку на красное смещение — Лоренц-фактор, представленную формулой поперечного эффекта Доплера.

${\displaystyle {\frac {f_{o}}{f_{s}}}={\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}.}$

При инвертации этих соотношений так, чтобы они относились к длинам волн, а не к частотам, «классическая теория» предсказывает значения длин волн с красным и синим смещением 1 + v/c и 1 − v/c, поэтому, если все три длины волны (смещенные в красную, синюю и исходную) маркируются на линейной шкале, согласно классической теории, три метки должны располагаться идеально равномерно:

${\displaystyle |\cdot \cdot \cdot \cdot \cdot \cdot \cdot |\cdot \cdot \cdot \cdot \cdot \cdot \cdot |}$

Когда свет смещается в соответствии с предсказаниями специальной теории относительности, дополнительное смещение Лоренца означает, что две внешние метки будут смещены в одном и том же направлении по отношению к центральной метке:

${\displaystyle |\cdot \cdot \cdot \cdot \cdot |\cdot \cdot \cdot \cdot \cdot \cdot \cdot \cdot \cdot |}$

Ивес и Стилвелл обнаружили, что центр тяжести трёх отметок значительно смещён, и поэтому доплеровское соотношение не соответствовало «классической теории».

Почему трудно точно измерить поперечный эффект Доплера с помощью поперечного луча. На иллюстрации показаны результаты попытки измерить линию 4861 Ангстрем, испускаемую пучком «канальных лучей», когда они рекомбинируют с электронами, удаленными из разбавленного газообразного водорода, используемого для заполнения канальной лучевой трубки. С v знак равно 0,005 c, прогнозируемый результат для поперечного эффекта Доплера будет линией 4861,06 Ангстрема. Слева обычный доплеровский сдвиг приводит к уширению линии излучения до такой степени, что TDE невозможно наблюдать. В середине мы видим, что даже если сузить взгляд до точного центра луча, очень небольшие отклонения луча от точного прямого угла вносят сдвиги, сравнимые с предсказанным эффектом. Ивес и Стилвелл использовали вогнутое зеркало, которое позволяло им одновременно наблюдать почти продольный прямой луч (синий) и его отраженное изображение (красный). Спектроскопически будут наблюдаться три линии: несмещённая эмиссионная линия, а также линии с синим и красным смещением. Среднее значение линий с красным и синим смещением сравнивали с линией без смещения.

Такой подход имел два основных преимущества:

1. Он не требовал знания точного значения задействованной скорости (что могло зависеть от теории).
2. Он не требовал понимания или интерпретации эффектов угловой аберрации, как это могло бы потребоваться для анализа «настоящего» поперечного теста. «Истинный поперечный тест» был выполнен почти 40 лет спустя Hasselkamp в 1979 г.[8]

В эксперименте 1938 г. максимальный поперечный эффект Доплера был ограничен 0,047 Å. Основная трудность, с которой столкнулись Ивес и Стилвелл при попытках добиться больших сдвигов, заключалась в том, что, когда они повышали электрический потенциал между ускоряющими электродами выше 20 000 вольт, возникали пробой и искрение, которые могли привести к разрушению трубки.

Эта трудность была преодолена за счёт использования нескольких электродов. Используя четырёхэлектродную версию лучевой трубки для анодных лучей с тремя промежутками, можно было достичь общей разности потенциалов 43 000 вольт. Падение напряжения 5000 вольт использовалось на первом промежутке, а оставшееся падение напряжения распределялось между вторым и третьим промежутками. С этой трубкой максимальное смещение 0,11 Å достигается для ионов H₂⁺.

Другие аспекты эксперимента также были улучшены. Тщательные опыты показали, что «несмещённые» частицы, дающие центральную линию, действительно приобретают небольшую скорость, сообщаемую им в том же направлении движения, что и движущиеся частицы (не более примерно 750 м/с). В нормальных условиях это не имело бы никакого значения, так как результатом этого эффекта было бы лишь небольшое кажущееся уширение прямого и отражённого изображений центральной линии. Но если бы зеркало было тусклым, можно было бы ожидать, что центральная линия немного сместится. Другие элементы управления были выполнены для устранения различных возражений критиков оригинального эксперимента.

Конечным результатом всего этого внимания к деталям стала полная проверка результатов Ивеса и Стилвелла 1938 года и распространение этих результатов на более высокие скорости[2].

Более точное подтверждение релятивистского эффекта Доплера было получено в экспериментах с мёссбауэровским ротором. От источника в середине вращающегося диска гамма-лучи направляются на поглотитель на краю (в некоторых вариантах эта схема была обратной), а за поглотителем располагался стационарный счётчик. Согласно теории относительности характерная резонансная частота поглощения движущегося поглотителя на ободе должна уменьшаться из-за замедления времени, поэтому увеличивается пропускание гамма-лучей через поглотитель, которое впоследствии измеряется стационарным счетчиком за поглотителем. Этот эффект действительно наблюдался с помощью эффекта Мёссбауэра. Максимальное отклонение от замедления времени составляло 10⁻⁵, таким образом, точность была намного выше, чем точность (10⁻²) в опытах Ивеса — Стилвелла. Такие эксперименты были проведены Hay et al. (1960)[10], Champeney et al. (1963, 1965)[11][12] и Кюндиг (1963)[13].

Эксперименты с ротором Мессбауэра также использовались для измерения возможной анизотропии скорости света. То есть возможный эфирный ветер должен оказывать возмущающее влияние на частоту поглощения. Однако, как и во всех других экспериментах по эфирному ветру (опыт Майкельсона — Морли), результат был отрицательным, а верхний предел эфирного ветра составлял 2,0 см/с. Эксперименты такого рода были выполнены Champeney & Moon (1961)[14], Champeney et al. (1963)[15], Turner & Hill (1964)[16] и Preikschat под руководством Исаака (1968)[17].

Значительно более высокая точность достигнута в современных вариациях экспериментов Ивеса — Стилвелла. В накопителях тядёлых ионов, таких как TSR в MPIK или СОЭ в Институте тяжёлых ионов, доплеровский сдвиг литиевых ионов движущихся с высокой скоростью[18] вычисляется с помощью спектроскопии насыщения или оптико-оптического двойного резонанса.

Схематическое изображение оптической спектроскопии двойного оптического резонанса с частотами переходов ${\displaystyle \nu _{1}}$ и ${\displaystyle \nu _{2}}$ движущегося ионного и встречного лазерных пучков с частотами ${\displaystyle \nu _{a}}$ и ${\displaystyle \nu _{p}}$.

Схематическое изображение спектроскопии насыщения с частотами переходов ${\displaystyle \nu _{0}}$ движущегося ионного и встречного лазерных пучков с частотами ${\displaystyle \nu _{a}}$ и ${\displaystyle \nu _{p}}$.

Благодаря излучаемым частотам эти ионы можно рассматривать как высокоточные оптические атомные часы. Используя метод Мансури — Сексла[19] возможное отклонение от специальной теории относительности можно количественно определить по формуле^{[уточнить]}

${\displaystyle {\frac {\nu _{a}\nu _{p}}{\nu _{1}\nu _{2}}}=1+2{\hat {\alpha }}\beta ^{2},}$ 

где ${\displaystyle \nu _{a}}$ — частота лазерного луча, распространяющегося антипараллельно ионному лучу, и ${\displaystyle \nu _{p}}$ — частота лазерного луча, распространяющегося параллельно ионному пучку. ${\displaystyle \nu _{1}}$ и ${\displaystyle \nu _{2}}$ — частоты переходов в состоянии покоя. ${\displaystyle \beta =v/c}$, ${\displaystyle v}$ — скорость ионов и ${\displaystyle c}$ — скорость света. В случае спектроскопии насыщения формула меняется на

${\displaystyle {\frac {\nu _{a}\nu _{p}}{\nu _{0}^{2}}}=1+2{\hat {\alpha }}\beta ^{2},}$

где ${\displaystyle \nu _{0}}$ — частота перехода в состоянии покоя. В случае справедливости специальной теории относительности ${\displaystyle {\hat {\alpha }}}$ равен нулю.

Автор	Год	Скорость	Верхний предел ${\displaystyle |{\hat {\alpha }}|}$
Гризер и др.[20]	1994 г.	0,064 с	≤ 8⋅10-7
Саатхофф и др.[21]	2003 г.	0,064 с	≤ 2⋅10-7
Рейнхардт и др.[22]	2007 г.	0,03 с, 0,064 с	≤ 8⋅10-8
Новотный и др.[23]	2009 г.	0,338 с	≤ 1⋅10-6
Ботерманн и др.[9]	2014	0,338 с	≤ 2⋅10-8

Между тем, измерение замедления времени на повседневных скоростях также было выполнено. Чоу и др. (2010) создали двое часов, каждые из которых содержат один ион ²⁷Al⁺ в ловушке Пауля. В одних из часов, ион Al⁺ сопровождался ⁹Be⁺ ионом в качестве «логического иона», а в другом, использовался ион ²⁵Mg⁺. Эти двое часов находились в разных лабораториях и были соединены с 75 м, фазово-стабилизированнвм оптоволокном для обмена тактовыми сигналами. Эти оптические атомные часы излучали частоты в петагерцах (1 Гц = 10 ¹⁵ Гц) и имели частотные погрешности в диапазоне 10⁻¹⁷. С помощью этих часов можно было измерить сдвиг частоты из-за замедления времени примерно на 10⁻¹⁶ на скоростях ниже 36 км/ч (< 10 м/с, скорость быстрого бегуна) путём сравнения скоростей движущихся и покоящихся ионов алюминия. Также можно было обнаружить гравитационное замедление времени по разнице высот между двумя часами в 33 см[24].