Амбиполярная диффузия

При наличии неоднородного распределения плотности заряженных частиц слабоионизированной плазмы в пространстве наблюдается самопроизвольное направленное движение этих частиц, приводящее к выравниванию их концентрации во всём занимаемом объёме. Этот процесс носит название диффузии плазмы. Так же, как и для нейтрального газа, диффузия плазмы в отсутствие внешнего магнитного поля определяется скоростью теплового движения частиц и частотой их столкновений между собой и с нейтральными атомами. В силу того, что масса электронов значительно ниже, чем у ионов, скорость их теплового движения выше. Следовательно, электроны обладают более высокой подвижностью и диффундируют быстрее. Однако электростатическое поле, возникающее при разделении электронов и ионов, тормозит движение электронов и одновременно ускоряет движение ионов. Таким образом, скорости диффузии электронов и ионов сравниваются, что обеспечивает выполнение для плазмы условия квазинейтральности.

Скорость диффузии математически определяется величиной так называемого коэффициента диффузии. Как показывают расчёты, коэффициент амбиполярной диффузии в отсутствие внешнего магнитного поля и вдоль его силовых линий при его наличии имеет вид[1]:

${\displaystyle D_{A}=\left(1+{\frac {T_{e}}{T_{i}}}\right)D_{i}}$

где ${\displaystyle T_{e}}$, ${\displaystyle T_{i}}$ — температуры электронов и ионов соответственно, ${\displaystyle D_{i}}$ — коэффициент диффузии ионов, определяемый следующим выражением:

${\displaystyle D_{i}={\frac {1}{3}}{\frac {v_{Ti}^{2}}{\nu _{ia}}}}$

где ${\displaystyle v_{Ti}}$ — тепловая скорость ионов, ${\displaystyle \nu _{ia}}$ — частота столкновений ионов с нейтральными атомами. Таким образом, в случае равных температур электронов и ионов коэффициент амбиполярной диффузии в два раза выше, чем коэффициент ионной диффузии. В часто же встречающемся случае неравновесной плазмы, в которой ${\displaystyle T_{e}\gg T_{i}}$ коэффициент амбиполярной диффузии определяется температурой электронов и частотой столкновений ионов с атомами:

${\displaystyle D_{A}={\frac {1}{3}}{\frac {v_{Te}^{2}}{\nu _{im}}}}$

где ${\displaystyle v_{Te}}$ — тепловая скорость электронов.

При наличии внешнего магнитного поля возможна амбиполярная диффузия поперёк силовых линий поля. Коэффициент этой диффузии определяется поперечной диффузией электронов[2]:

${\displaystyle D_{A\perp }=\left(1+{\frac {T_{i}}{T_{e}}}\right)D_{e\perp }}$

где введён коэффициент поперечной электронной диффузии[3]:

${\displaystyle D_{e\perp }={\frac {\mu _{ea}}{m_{e}}}{\frac {\nu _{ea}T_{e}}{\omega _{ce}}}}$

где ${\displaystyle \mu _{ea}=m_{e}m_{a}/(m_{e}+m_{a})}$ — приведённая масса электрона и нейтрального атома, ${\displaystyle m_{e}}$, ${\displaystyle m_{a}}$ — массы электрона и атома соответственно, ${\displaystyle \nu _{ea}}$ — частота столкновений электронов с нейтральными атомами, ${\displaystyle \omega _{ce}=eB/m_{e}c}$ — циклотронная частота электронов (B — магнитная индукция внешнего поля).

• Амбиполярная диффузия — статья из Физической энциклопедии
• В. Е. Голант, А. П. Жилинский, С. А. Сахаров. Основы физики плазмы. — М.: Атомиздат, 1977. — 384 с. — 6200 экз.