Диффузия в плазме

Диффузия частиц в плазме характеризуется так называемым коэффициентом диффузии ${\displaystyle D}$ — коэффициентом пропорциональности между потоком частиц (произведением концентрации частиц на их среднюю скорость направленного движения) через единичную площадку в единицу времени и градиентом концентрации частиц в направлении, перпендикулярном выбранной площадке:

${\displaystyle \Gamma =-D{\frac {\partial n}{\partial x}}}$

Если плазма изотропна и слабо ионизирована, электроны в силу их более высокой подвижности диффундируют быстрее, чем ионы, в результате чего возникает квазистатическое электрическое поле разделения зарядов, которое приводит к снижению скорости диффузии электронов и увеличению скорости диффузии ионов, так что их скорости диффузии сравниваются. Этот процесс диффузии, при котором сохраняется квазинейтральность плазмы, носит название амбиполярной диффузии. Коэффициент амбиполярной диффузии имеет вид:

${\displaystyle D_{A}={\frac {2}{3}}{\frac {v_{Ti}^{2}}{\nu _{im}}}}$

где ${\displaystyle v_{Ti}}$ — тепловая скорость ионов, ${\displaystyle \nu _{im}}$ — частота столкновений ионов с нейтральными частицами.

В нейтральном газе и слабоионизированной изотропной плазме препятствием на пути диффузии являются столкновения частиц между собой. В магнитоактивной плазме столкновения в некоторых случаях могут способствовать ускоренной диффузии. Внешнее магнитное поле ограничивает движение заряженных частиц в поперечном направлении, заставляя их двигаться по винтовым траекториям. В этом случае наличие столкновений — единственная возможность для частиц сместится поперёк магнитного поля. При наличии поперечного градиента концентрации наблюдается диффузия с коэффициентом диффузии равным

${\displaystyle D_{\perp }={\frac {1}{3}}{\frac {v_{Te}^{2}\nu _{em}}{\omega _{ce}^{2}}}}$

где ${\displaystyle \omega _{ce}}$ — электронная циклотронная частота, ${\displaystyle v_{Te}}$ — тепловая скорость электронов, ${\displaystyle \nu _{em}}$ — частота столкновений электронов с нейтральными атомами. Поскольку циклотронная частота пропорциональная величине магнитного поля B, коэффициент диффузии обратно пропорционален квадрату магнитной индукции. Однако в экспериментах наблюдается более слабое спадание скорости диффузии при увеличении магнитного поля. Диффузия, скорость которой обратно пропорциональна первой степени магнитной индукции, называется бомовской. Её коэффициент диффузии приблизительно равен

${\displaystyle D_{B}={\frac {cT_{e}}{16eB}}}$

где c, e — скорость света и элементарный заряд соответственно. Это выражение было получено в 1949 году Дэвидом Бомом из эмпирических данных. Бомвская диффузия связана с развитием в плазме дрейфово-диссипативной неустойчивости и, как следствие, турбулизацией плазмы.

• Диффузия частиц в плазме — статья из Физической энциклопедии
• Н. Кролл, А. Трайвелпис. § 14. Классическая и бомовская диффузия // Основы физики плазмы = Principles of Plasma Physics / А. М. Дыхне. — М.: Мир, 1975. — С. 25—28. — 525 с.
• В. Е. Голлант, А. П. Жилинский, С. А. Сахаров. Основы физики плазмы. — М.: Атомиздат, 1977. — С. 268—306. — 384 с. — 6200 экз.