Четырёхимпульс

Четырёхи́мпульс[1][2], 4-и́мпульс — 4-вектор энергии-импульса, релятивистское обобщение классического трёхмерного вектора импульса (количества движения) на четырёхмерное пространство-время. Три компоненты классического вектора импульса ${\vec {p}}=(p_{x},p_{y},p_{z})$ материальной точки при этом становятся тремя пространственными компонентами вектора четырёхимпульса. Временно́й компонентой вектора четырёхимпульса является (с точностью до множителя) полная энергия материальной точки. Скорость изменения четырёхимпульса, оцениваемая по собственному времени движущегося тела, называется четырёхсилой.

p^{\mu }={\begin{pmatrix}p_{0}\\p_{1}\\p_{2}\\p_{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}E/c\\p_{x}\\p_{y}\\p_{z}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}E/c\\{\vec {p}}\end{pmatrix}}.

Четырёхимпульс полезен при релятивистских расчётах, поскольку он является ковариантным вектором Лоренца (четырёхвектором) и, следовательно, инвариантен при переходе в другую инерциальную систему отсчёта (его компоненты при этом изменяются в соответствии с преобразованиями Лоренца).

Квадрат четырёхимпульса

4-импульс и масса

Квадрат вектора четырёхимпульса точечной частицы является скалярным инвариантом, равным (с точностью до множителя $c^{2}$ ) квадрату массы частицы:

p^{2}=g_{\mu \nu }p^{\mu }p^{\nu }=m^{2}c^{2},

где c — скорость света, индексы $\mu ,\nu =0,...,3;\quad$ используется соглашение о суммировании по повторяющимся индексам.

Матрица g, входящая в скалярное произведение 4-вектора p на самого себя, является метрическим тензором пространства-времени. В специальной теории относительности используется метрика Минковского, особый вид матрицы $g_{\mu \nu }=\eta _{\mu \nu }$ , отвечающий плоскому (неискривлённому) пространству-времени:

\eta _{\mu \nu }={\begin{pmatrix}1&0&0&0\\0&-1&0&0\\0&0&-1&0\\0&0&0&-1\end{pmatrix}};

в этом случае

m^{2}c^{2}={E^{2} \over c^{2}}-|{\vec {p}}|^{2}.

Таким образом, в СТО масса частицы не меняется при лоренцевских преобразованиях. Модуль четырёхимпульса $|p|={\sqrt {p^{2}}}=mc$ для реальных частиц всегда вещественен (поскольку квадрат модуля 4-импульса реальных частиц $|p|^{2}={p^{2}}=m^{2}c^{2}$ всегда неотрицателен). Это означает, что 4-импульс всегда времениподобен или светоподобен; его модуль мог бы быть мнимым (квадрат модуля мог бы быть отрицательным) для гипотетических тахионов, движущихся быстрее света. Четырёхимпульс фотонов и других безмассовых частиц имеет нулевой модуль и квадрат модуля; для массивных частиц модуль всегда отличен от 0, а квадрат модуля всегда положителен. В зависимости от соглашения о сигнатуре, квадрат модуля 4-импульса может быть определён с противоположным знаком. В таком случае модуль (квадрат модуля) 4-импульса будет мнимым (отрицательным) для тардионов, равным 0 (равным 0) для люксонов, ненулевым вещественным (положительным) для тахионов.

Отношение к четырёхскорости

Для массивной частицы 4-импульс равен произведению её массы на четырёхскорость

p^{\mu }=m\,U^{\mu }\!,

где 4-скорость есть вектор

U^{\mu }={\frac {dx^{\mu }}{d\tau }}={\begin{pmatrix}U^{0}\\U^{1}\\U^{2}\\U^{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\gamma c\\\gamma v^{x}\\\gamma v^{y}\\\gamma v^{z}\end{pmatrix}},

величина $\gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-({\frac {v}{c}})^{2}}}}$ — это фактор Лоренца, а $d\tau$ — собственное время частицы.

Канонический импульс в пространстве в присутствии электромагнитного потенциала

Для применения в релятивистской квантовой механике целесообразно определить «канонический» четырёхимпульс P_μ, который представляет собой сумму четырёхимпульса частицы и произведения её электрического заряда на четырёхвекторный потенциал электромагнитного поля:

P_{\mu }=p_{\mu }+qA_{\mu }\!,

где 4-потенциал является результатом комбинирования скалярного потенциала $\varphi$ и 3-векторного потенциала ${\vec {A}}:$

{\begin{pmatrix}A_{0}\\A_{1}\\A_{2}\\A_{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\varphi \\-A_{x}\\-A_{y}\\-A_{z}\end{pmatrix}}.

Это указывает на потенциальную энергию заряженных частиц в электростатическом потенциале и на силу Лоренца, которая управляет движением заряженных частиц в магнитном поле, давая возможность включить их в уравнение Шрёдингера.

См. также

Примечания

Фейнмановские лекции по физике. Т. 2. Гл. 17. Пространство-время. Алгебра четырёхвекторов.
ПРОГРАММА-МИНИМУМ кандидатского экзамена Архивная копия от 1 января 2008 на Wayback Machine по специальности 01.04.23 «Физика высоких энергий» по техническим и физико-математическим наукам.

Литература

Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Теория поля. — Издание 7-е, исправленное. — М.: Наука, 1988. — 512 с. — («Теоретическая физика», том II). — ISBN 5-02-014420-7.
Goldstein, Herbert. Classical mechanics. — 2nd. — Reading, Mass.: Addison–Wesley Pub. Co., 1980. — ISBN 978-0201029185.
Rindler, Wolfgang. Introduction to Special Relativity (англ.). — 2nd. — Oxford: Oxford University Press, 1991. — ISBN 978-0-19-853952-0.
Sard, R. D. Relativistic Mechanics - Special Relativity and Classical Particle Dynamics (англ.). — New York: W. A. Benjamin, 1970. — ISBN 978-0805384918.

Ссылки

Lewis, G. N.; Tolman, R. C. The Principle of Relativity, and Non-Newtonian Mechanics (англ.) // Phil. Mag. : journal. — 1909. — Vol. 18, no. 106. — P. 510–523. — doi:10.1080/14786441008636725.

This article is issued from Wikipedia. The text is licensed under Creative Commons - Attribution - Sharealike. Additional terms may apply for the media files.

[1] Фейнмановские лекции по физике. Т. 2. Гл. 17. Пространство-время. Алгебра четырёхвекторов.

[2] ПРОГРАММА-МИНИМУМ кандидатского экзамена Архивная копия от 1 января 2008 на Wayback Machine по специальности 01.04.23 «Физика высоких энергий» по техническим и физико-математическим наукам.