Оптика тонких плёнок

Если свет с длиной волны λ падает из среды с показателем преломления ${\displaystyle n_{1}}$ под углом ${\displaystyle \theta _{1}}$ на вещество с показателем преломления ${\displaystyle n_{3}}$, покрытую тонкой плёнкой с показателем преломления ${\displaystyle n_{2}}$ и толщиной ${\displaystyle h}$, то при оптической толщине плёнки ${\displaystyle H=n_{2}h}$

${\displaystyle H={\frac {\lambda }{4\cos \theta _{2}}},\quad {\frac {3\lambda }{4\cos \theta _{2}}},\quad {\frac {5\lambda }{4\cos \theta _{2}}},\ldots }$

то коэффициент отражения

${\displaystyle R=\left({\frac {r_{12}-r_{23}}{1-r_{12}r_{23}}}\right)^{2},}$

где ${\displaystyle r_{12}}$ — коэффициент отражения на грани сред 1 и 2, и для нормального падения

${\displaystyle R=\left({\frac {n_{1}n_{3}-n_{2}^{2}}{n_{1}n_{3}+n_{2}^{2}}}\right)^{2}.}$

Отсюда видно, что коэффициент отражения можно сделать нулевым, если подобрать материалы так, чтобы ${\displaystyle n_{1}n_{3}=n_{2}^{2}}$. На этом принципе работает просветление оптики. Обычно подобрать вещество, для которого это соотношение выполнялось бы идеально (а ещё необходимо, чтобы плёнка хорошо держалась на стекле) трудно, потому используются вещества с близким показателем преломления.

Если ${\displaystyle n_{2}^{2}\gg n_{1}n_{3}}$, то коэффициент отражения становится близким к единице, что можно использовать для изготовления зеркал.

• Просветление оптики
• Эффект Смакулы
• Тонкие плёнки