Метод схемных определителей

В основе метода схемных определителей лежат формулы Фойснера для выделения параметров двухполюсных элементов[1][2], которые могут быть представлены в схемно-алгебраической форме[3]:

В общем случае произвольный параметр может быть выделен с помощью следующего выражения:

${\displaystyle \Delta =\chi \Delta (\chi \rightarrow \infty )+\Delta (\chi =0)\qquad ,(3)}$

где χ є (R, g, K, G, H, B); Δ(χ→∞) — определитель первой производной схемы, полученной из исходной схемы в результате присвоения параметру χ значения, стремящегося к бесконечности (сопротивление удаляется, проводимость заменяется на схеме идеальным проводником (стягивается), управляемые источники заменяются на нуллоры)[4]; Δ(χ=0) — определитель второй производной схемы, которая образована в результате нейтрализации выделяемого элемента, то есть принятия χ=0 (сопротивление стягивается, проводимость удаляется, управляемые источники нейтрализуется). В качестве определителей будем рассматривать символьные определители, то есть аналитические выражения, в которых все параметры схемы представлены символами, а не числами[5][6]. Нуллором называют схемную модель идеального усилителя Теллегена[7], то есть управляемый источник, параметр которого стремится к бесконечности. Нуллор является аномальным управляемым источником, поскольку ток и напряжение норатора (управляемой ветви нуллора) не определены, а ток и напряжение нуллатора (управляющей ветви нуллора) равны нулю. При замещении управляемого источника его управляемая и управляющая ветвь заменяются на норатор и нуллатор соответственно. При нейтрализации управляемая ветвь напряжения и ветвь управляющего тока стягиваются, а управляемая ветвь тока и ветвь управляющего напряжения удаляются. Идеальный проводник и разомкнутая ветвь являются частными случаями включения нуллора. Идеальный проводник эквивалентен однонаправленному параллельному соединению норатора и нуллатора, а разомкнутая ветвь — их встречному последовательному соединению. При изменении направления норатора или нуллатора знак определителя схемы, содержащей эти элементы, изменяется на противоположный. Если конденсаторы задать в операторном виде ёмкостными проводимостями рС, а индуктивности — индуктивными сопротивлениями pL, то результатом разложения символьного определителя схемы по формулам (1)-(3) становится выражение, не содержащее дробей, что делает его простым и удобным в рассмотрении. Схемные элементы по формуле (3) выделяются рекурсивно до тех пор, пока не будет получена простейшая схема, определитель которой выводится из закона Ома (например, разомкнутые сопротивление или проводимость (рис. 1,а и б), замкнутые на себя сопротивление или проводимость (рис. 1,в и г), два несоединенных узла (рис. 1,д), одиночный узел (рис. 1,е), контур с нуллором (рис. 1,ж), разомкнутая ветвь с норатором и нуллатором (рис. 1,з), контур с УИ (рис. 1,и-м)).

К описанному базису простейших схем целесообразно также добавить схемы на рис. 1,н и рис. 1,о, состоящие из двух контуров с ИНУН или ИТУТ соответственно, так как нейтрализация одного из УИ приводит к получению схемы-узла. Аналогичным свойством обладают обобщения этих схем, которые состоят из m контуров с УИ (m>2) и имеют определители Δ=K₁ • K₂ • … • K_m+1 и Δ=B₁ • B₂ • … • B_m+1 соответственно.

В системном определителе (матрице) схемы возможно появление строк, которые состоят из элементов, равных нулю. Соответствующая этому определителю схема называется вырожденной. Таким образом, определитель вырожденной схемы тождественно равен нулю. С физической точки зрения принимается, что вырожденной является схема, в которой развиваются бесконечно большие токи и напряжения или значения токов и напряжений оказываются неопределёнными[8]. Так, внутренние сопротивления управляемой ветви напряжения и ветви управляющего тока равны нулю, поэтому в контуре, содержащем только управляемые ветви напряжения и ветви управляющих токов, создаётся бесконечно большой ток. С другой стороны, внутренние проводимости управляемой ветви тока и ветви управляющего напряжения равны нулю, поэтому на элементах сечения, образованного только управляемыми ветвями тока и ветвями управляющих напряжений, появляются бесконечно большие значения напряжений. Метод схемных определителей предоставляет возможность устанавливать вырожденность схемы непосредственно по её структуре и составу элементов во избежание излишних выкладок[7][8]. Ниже приведены условия вырождения схемы и нейтрализации элементов при замыкании и размыкании ветвей (табл. 1) и в контурах и сечениях (табл. 2).

Любая схемная функция электрической цепи может рассматриваться как отношение N/D[9]. Числитель N здесь является определителем схемы, в которой независимый источник и ветвь искомого отклика замещаются нуллором, а знаменатель D — определителем схемы с нейтрализованными входом и выходом. На рис. 2 эти правила проиллюстрированы схемно-алгебраическими формулами для шести известных схемных функций: коэффициента передачи по напряжению (рис. 2,а), передаточного сопротивления (рис. 2,б), передаточной проводимости (рис. 2,в), коэффициента передачи по току (рис. 2,г), входных проводимости (рис. 2,д) и сопротивления (рис. 2,е) соответственно[10].

При наличии в цепи нескольких независимых источников для применения аппарата схемных определителей следует использовать метод наложения[6].

В схемах, содержащих более одного направленного нуллора, они должны быть пронумерованы таким образом, чтобы нораторы и нуллаторы, относящиеся к одному нуллору, имели одинаковые номера:

При формулировке данного правила ориентация нораторов и нуллаторов не меняется (то есть они направлены вверх).

Метод схемных определителей используется для решения различных задач теории цепей:

• символьного анализа линейных[5][6][11][12] и нелинейных схем[13];
• диакоптики[14][15];
• диагностики[15];
• структурного синтеза[3][16][17][18];
• допускового анализа[10][19];
• аналитического решения линейных алгебраических уравнений[20].

• Фойснер, Фридрих Вильгельм
• Symbolic Circuit Analysis Diagnostics and Synthesis (SCADS)