Частота Брента — Вяйсяля

Для атмосферы:

${\displaystyle N\equiv {\sqrt {{\frac {g}{\theta }}{\frac {d\theta }{dz}}}},}$

где ${\displaystyle \theta }$ — потенциальная температура, ${\displaystyle g}$ ускорение свободного падения, и ${\displaystyle z}$ — высота.

Для океана:

${\displaystyle N\equiv {\sqrt {-{\frac {g}{\rho }}{\frac {d\rho }{dz}}}},}$

где ${\displaystyle \rho }$ — потенциальная плотность, ${\displaystyle {\frac {d\rho }{dz}}}$ — изменение плотности с глубиной.

В океане частоту ${\displaystyle {\frac {N}{2\pi }}}$ принято измерять в циклах в час[1]

Идея выводится из второго закона Ньютона, применённого к частице воды, находящейся в стратифицированной жидкости (в которой плотность изменяется по вертикали). Частица перемещается по вертикали из начальной позиции и попадает в слой, где плотность окружающей воды иная, чем плотность частицы.

Если жидкость устойчиво стратифицирована (N²>0), то при перемещении вверх плотность частицы воды будет больше, чем плотность окружающей жидкости, и частица начнёт тонуть. При этом за счёт инерции частица «проскочит» слой одинаковой с ней плотности и попадёт в слой большей плотности. Архимедова сила начнёт выталкивать её наверх, где она снова проскочит слой равной ей плотности и так будет осциллировать, пока, наконец, не обретёт покой в слое равной ей плотности.

Если же ускорение направлено не в сторону начальной позиции, а от неё (N²<0), стратификация является неустойчивой, в таких случаях в океане обычно наблюдается опрокидывание слоёв или конвекция.

• Число Ричардсона

• Роберт Стюарт. Введение в физическую океанографию. — 2005. Архивная копия от 3 января 2011 на Wayback Machine
• Доронин Ю. П. Физика моря. — Л.: Гидрометеоиздат, 1978. — С. 44—45.
• Каменкович В. М, Монин А. С.. Том 1 // Океанология, Физика океана. — М.: Наука, 1978. — С. глава II, раздел 1..