Уравнение трёх моментов

Уравнение трёх моментов — уравнение для расчёта моментов в задаче об изгибе неразрезной многопролётной балки[1].

Известно, что балка при наличии дополнительных опор становится статически неопределимой. Одним из методов расчёта таких балок является метод сил. С помощью данного метода выводится уравнение трёх моментов[2]:

M_{i-1}l_{i}+2M_{i}(l_{i}+l_{i+1})+M_{i+1}l_{i+1}=-6\left({\frac {\Omega _{i}a_{i}}{l_{i}}}+{\frac {\Omega _{i+1}b_{i+1}}{l_{i+1}}}\right).

Здесь $\Omega _{i}$ — площадь эпюры моментов i-й статически определимой балки, $a_{i}$ — расстояние от центра тяжести i-й эпюры до левого конца балки, $b_{i}$ — расстояние от центра тяжести i-й эпюры до правого конца балки, $l_{i}=a_{i}+b_{i}$ — длина i-й балки.

Вывод уравнения трёх моментов предусматривает, что после введения шарниров над опорами получается статически определимая система из $n$ балок, каждая из которых представляет простую балку с опорами по концам. Неизвестные в методе сил — моменты, приложенные по концам независимых балок.

История

Мост через Сену в Аньере.
Винсент ван Гог, 1887

Впервые уравнение для расчёта неразрезных балок применил мостостроитель и путейский инженер Берто (Bertot) в 1855 г[3]. Сам же метод применялся ранее (1849) при реконструкции моста через Сену в Аньере (пригород Парижа, ныне известный как Аньер-сюр-Сен, фр. Asnières-sur-Seine), но опубликован Клапейроном в трудах Академии наук только в 1857 г. Так как идея основной системы с неизвестными моментами над опорами впервые была высказана Клапейроном, уравнение трёх моментов связывают с его именем[4]. Дальнейшее развитие теория неразрезных балок получила в работах Отто Мора, который обобщил теорию на случай, когда опоры расположены на разной высоте (1860).

Процедура применения

Процедура решения задачи с использованием уравнения трёх моментов такова.

1. Балка режется на отдельные части (простые балки) дополнительными внутренними шарнирами в местах крепления опор.

Обозначения реакций образовавшихся связей: — моменты $M_{0},M_{1},...,M_{n}$ .

2. Нумеруются пролёты (участки балки между опорами). Число пролётов равно $n$ . Левая консоль считается нулевым пролётом, правая имеет номер $n+1$ . Длины пролётов: $l_{i}$ , $i=0,...,n+1$ .

3. Из условия равновесия консольных частей определяются моменты $M_{0}$ и $M_{n}$ . Остальные моменты являются неизвестными системы $n-1$ уравнений трёх моментов.

4. Строятся эпюры моментов $M_{p}$ и перерезывающих сил $Q_{p}$ в пролётах и консолях (если они есть) балки от действия внешней нагрузки. Каждый пролёт представляет собой отдельную статически определимую балку.

5. Вычисляются площади эпюр моментов $\Omega _{i}$ , $i=1,...,n$ в пролётах и расстояния от центров тяжести этих площадей до левой ( $a_{i}$ ) и правой ( $b_{i}$ ) опоры соответствующего пролёта.

6. Решение системы уравнений трёх моментов складывается с эпюрами моментов от внешней нагрузки. Полученная эпюра есть эпюра моментов в неразрезной балке.

Пример

Построить эпюру моментов в неразрезной балке длиной 19 метров с четырьмя опорами (рис. 1). На балку действует распределённая нагрузка $q_{1}=10$ кН/м, $q_{2}=12$ кН/м и сосредоточенная сила $P=9$ кН.

Рис. 1

Длина консоли: $l_{0}=4$ м. Длины пролетов: $l_{1}=l_{2}=l_{3}=5$ м. Получаем основную систему метода сил, вводя шарниры над опорами (рис. 2). Моменты $M_{0}$ и $M_{3}$ — величины известные и определяются из условия равновесия консолей. Правой консоли здесь нет, $M_{3}=0$ . Для левой консоли получаем $M_{0}=q_{1}l_{0}^{2}/2$ .

Рис. 2

Строим эпюры моментов от внешней нагрузки в независимых балках основной (статически определимой) системы (рис. 3). Эпюры строим на сжатом волокне (как принято в машиностроении; в строительстве и архитектуре эпюры моментов принято строить на растянутом волокне).

Рис. 3

Записываем уравнения трёх моментов:

$l_{1}M_{0}+2M_{1}(l_{1}+l_{2})+M_{2}l_{2}=-6(\Omega _{1}a_{1}/l_{1}+\Omega _{2}b_{2}/l_{2}),$

$l_{2}M_{1}+2M_{2}(l_{2}+l_{3})+M_{3}l_{3}=-6(\Omega _{2}a_{2}/l_{2}+\Omega _{3}b_{3}/l_{3}).$

Здесь $\Omega _{1}=10.8\cdot 5/2=27,$ $a_{1}=(2+5)/3=2.333,$ $\Omega _{2}=\Omega _{3}=2fl_{2}/3=125,$ $a_{2}=b_{2}=a_{3}=b_{3}=2.5.$ Решаем систему уравнений $M_{1}=7.301$ кНм, $M_{2}=-39.325$ кНм. Строим эпюру от этих моментов (рис. 4).

Рис. 4

Складываем (по точкам) эпюры от нагрузки (рис. 3) и от моментов (рис. 4). Получаем эпюру моментов в балке (рис. 5).

Рис. 5

Очевидным достоинством метода является простота матрицы системы линейных уравнения задачи. Эта матрица — трёхдиагональная, что позволяет применять различные упрощённые численные схемы решения.

Примечания

Кирсанов М. Н. . Maple и Maplet. Решения задач механики. — СПб.: Лань, 2012. — 512 с. — ISBN 978-5-8114-1271-6. — С. 179—181.
Феодосьев В. И. . Сопротивление материалов. — М.: Государственное издательство физико-математической литературы, 1960. — 536 с. — С. 217.
Бернштейн С.А. Очерки по истории строительной механики. — М.: Государственное издательство литературы по строительству и архитектуре, 1957. — 236 с. — С. 209.
Тимошенко С. П. . История науки о сопротивлении материалов. 2-е изд. — М.: URSS, 2006. — 536 с. — ISBN 5-484-00449-7. — С. 176.

Литература

Киселёв В. А. . Строительная механика. Общий курс. — М.: Стройиздат, 1986. — 520 с.
Горшков А. Г., Трошин В. Н., Шалашилин В. И. . Сопротивление материалов. — М.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 544 с. — ISBN 5-9221-0181-1.

This article is issued from Wikipedia. The text is licensed under Creative Commons - Attribution - Sharealike. Additional terms may apply for the media files.

[1] Кирсанов М. Н. . Maple и Maplet. Решения задач механики. — СПб.: Лань, 2012. — 512 с. — ISBN 978-5-8114-1271-6. — С. 179—181.

[2] Феодосьев В. И. . Сопротивление материалов. — М.: Государственное издательство физико-математической литературы, 1960. — 536 с. — С. 217.

[3] Бернштейн С.А. Очерки по истории строительной механики. — М.: Государственное издательство литературы по строительству и архитектуре, 1957. — 236 с. — С. 209.

[4] Тимошенко С. П. . История науки о сопротивлении материалов. 2-е изд. — М.: URSS, 2006. — 536 с. — ISBN 5-484-00449-7. — С. 176.