Поле анизотропии

Поле анизотропии можно вводить различными способами. Для одноосной анизотропии первого порядка (учитывается зависимость только от квадратов компонент вектора намагниченности) его напряженность можно определить в системе СГС как

${\displaystyle H_{a}={\frac {K}{M_{s}}},}$

где ${\displaystyle K}$ — коэффициент одноосной анизотропии, ${\displaystyle M_{s}}$ — намагниченность насыщения. Тут предполагается, что плотность энергии анизотропии выражена через сам вектор намагниченности, а не единичный вектор, коллинеарный ему. Другой вариант определения предполагает отношение изменения свободной энергии F при развороте намагниченности на 90:

${\displaystyle H_{a}={\frac {F(\theta =\pi /2)-F(\theta =0)}{M_{s}V}},}$

где ${\displaystyle \theta }$ — угол поворота намагниченности, ${\displaystyle V}$ — объем[1].

В зависимости от выбранного вида записи энергии магнитной анизотропии в определении может использоваться числовой множитель (например, ${\displaystyle {\frac {1}{2}}}$), чтобы поле анизотропии равнялось полю насыщения однодоменной частицы.

Типичные величины поля анизотропии для большинства одноосных ферромагнетиков лежат в интервале 10³—10⁴ Э[2].

• Alex Hubert, Rudolf Schäfer. Magnetic Domains: The Analysis of Magnetic Microstructures. — Correct. ed. — Springer, 2008. — 714 p. — ISBN 978-3540641087.