Аппроксимация Шлика

В трехмерной компьютерной графике приближение Шлика, названное в честь Кристофа Шлика, представляет собой формулу для аппроксимации вклада фактора Френеля в зеркальное отражение света от непроводящей границы раздела (поверхности) между двумя средами. [1]

Согласно модели Шлика, коэффициент зеркального отражения R может быть приближен следующим образом:

${\displaystyle {\begin{aligned}R(\theta )&=R_{0}+(1-R_{0})(1-\cos \theta )^{5},\\R_{0}&=\left({\frac {n_{1}-n_{2}}{n_{1}+n_{2}}}\right)^{2}\end{aligned}}}$

где ${\displaystyle \theta }$ есть угол между направлением падающего света и нормалью границы раздела двух сред, следовательно, ${\displaystyle \cos \theta =(N\cdot V)}$ . Тогда ${\displaystyle n_{1},\,n_{2}}$ являются показателями преломления двух сред на границе раздела, а ${\displaystyle R_{0}}$ - коэффициент отражения света, падающего параллельно нормали (т. е. значение члена Френеля при ${\displaystyle \theta =0}$ или минимальное отражение). В компьютерной графике одна из сред обычно воздушная, благодаря чему в качестве значения ${\displaystyle n_{1}}$можно взять 1.

В моделях микрограней предполагается, что всегда есть идеальное отражение, но нормальное изменяется в соответствии с некоторым распределением, что в целом приводит к неидеальному общему отражению. При использовании приближения Шлика нормаль в приведенной выше формуле заменяется половинным вектором . В качестве второго вектора можно использовать либо направление взгляда, либо направление света. [2]