Теорема компенсации

В любой электрической цепи без изменения токораспределения в ней сопротивление может быть заменено эквивалентным источником ЭДС. Величина ЭДС равна произведению сопротивления на ток, протекающий через это сопротивление. А направление ЭДС будет противоположным к направлению тока, протекающего через это сопротивление.

Выделим из электрической схемы одну ветвь с сопротивлением ${\displaystyle R}$, по которой течет ток ${\displaystyle I}$. Если в выделенную ветвь включить два одинаковых и противоположно направленных источника ЭДС ${\displaystyle E}$, численно равных падению напряжения в сопротивлении ${\displaystyle R}$ от тока ${\displaystyle I}$ ${\displaystyle E=IR}$, то ток ${\displaystyle I}$ в цепи от этого не изменится. При этом разность потенциалов в цепи между точкой подключения сопротивления и точкой подключения источника ЭДС с направлением, противоположным току в ветви, будет равна нулю. Действительно, ${\displaystyle \varphi _{c}=\varphi _{a}-IR+E=\varphi _{a}-IR+IR=\varphi _{a}}$. Но если ${\displaystyle \varphi _{c}=\varphi _{a}}$, то точки ${\displaystyle a}$ и ${\displaystyle c}$ можно объединить в одну точку и оставить вместо сопротивления источник ЭДС ${\displaystyle E=IR}$.

• Метод эквивалентного генератора
• Законы Кирхгофа
• Теорема взаимности
• Теорема Тевенина
• Теорема Нортона

• Бессонов Л А Теоретические основы электротехники. - М., Высшая школа, 1967. - c. 28