Метод стационарной фазы

Основная идея метода стационарной фазы заключается в сокращении синусоид с быстро меняющейся фазой. Если много синусоид имеют одинаковые фазы, то они складываются, усиливая друг друга. Однако если эти же синусоиды имеют фазы, быстро меняющиеся с изменением частоты, они будут складываться, то усиливая, то ослабляя друг друга.

Рассмотрим функцию

${\displaystyle f(x,t)={\frac {1}{2\pi }}\int _{\mathbb {R} }F(\omega )e^{i{\big (}k(\omega )x-\omega t{\big )}}\,d\omega .}$

Фазовое слагаемое в этой функции, ${\displaystyle \phi =k(\omega )x-\omega t}$ является «стационарным» когда

${\displaystyle {\frac {d}{d\omega }}{\big (}k\left(\omega \right)x-\omega t{\big )}\approx 0}$

или, эквивалентно,

${\displaystyle {\frac {d\omega }{dk}}\approx {\frac {x}{t}}.}$

Корень этого уравнения даёт доминирующую частоту ${\displaystyle \omega _{\text{dom}}(x,t)}$ для заданных ${\displaystyle x}$ и ${\displaystyle t}$. Если мы разложим φ в ряд Тейлора вблизи ${\displaystyle \omega _{\text{dom}}}$ и пренебрежём слагаемыми старшего порядка по отношению к ${\displaystyle (\omega -\omega _{\text{dom}})^{2}}$, то

${\displaystyle \phi \sim k(\omega _{\text{dom}})x-\omega _{\text{dom}}t+{\frac {x}{2}}{\frac {d^{2}k}{d\omega ^{2}}}(\omega -\omega _{\text{dom}})^{2}.}$

Когда x большое, даже малая разница ${\displaystyle \omega -\omega _{\text{dom}}}$ обеспечит быстрые осцилляции в подынтегральном выражении, приводя к сокращению. Таким образом, мы можем расширить границы интегрирования вне границы разложения в ряд Тейлора. Чтобы учесть отрицательные частоты, необходимо удвоить действительную часть:

${\displaystyle f(x,t)={\frac {1}{2\pi }}2\operatorname {Re} \left\{\exp {\big (}i[k(\omega _{\text{dom}})x-\omega _{\text{dom}}t]{\big )}|F(\omega _{\text{dom}})|\int _{\mathbb {R} }\exp \left(i{\frac {x}{2}}{\frac {d^{2}k}{d\omega ^{2}}}(\omega -\omega _{\text{dom}})^{2}\right)\,d\omega \right\}.}$

Проинтегрировав, имеем

${\displaystyle f(x,t)\sim {\frac {|F(\omega _{\text{dom}})|}{\pi }}{\sqrt {\frac {2\pi }{x\left|{\frac {d^{2}k}{d\omega ^{2}}}\right|}}}\cos \left(k(\omega _{\text{dom}})x-\omega _{\text{dom}}t\pm {\frac {\pi }{4}}\right).}$

• Федорюк М. В. Метод перевала. — 1977. — С. 366.
• А. И. Прилепко, Д. Ф. Калиниченко. Асимптотические методы и специальные функции. — М.: МИФИ, 1980. — С. 107.
• А. Г. Свешников, А. Н. Тихонов. Теория функций комплексной переменной. — 5-е изд.. — М.: Наука, Физматлит, 1999. — С. 319. — ISBN 5-02-015233-1.

• Метод перевала
• Метод Лапласа