Классический радиус электрона

Классическая шкала длины радиуса электрона может быть мотивирована рассмотрением энергии, необходимой для сборки количества заряда ${\displaystyle q}$ в сферу заданного радиуса ${\displaystyle r}$. Электростатический потенциал на расстоянии ${\displaystyle r}$ от заряда ${\displaystyle q}$ равен

${\displaystyle V(r)={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}{\frac {q}{r}}}$.

Чтобы вывести дополнительное количество заряда ${\displaystyle dq}$ из бесконечности, необходимо вложить в систему энергию ${\displaystyle dU}$ которая равна

${\displaystyle dU=V(r)dq}$.

Если "предполагается", что сфера имеет постоянную плотность заряда ${\displaystyle \rho }$, то

${\displaystyle q=\rho {\frac {4}{3}}\pi r^{3}}$ и ${\displaystyle dq=\rho 4\pi r^{2}dr}$.

Выполнение интегрирования для ${\displaystyle r}$, начиная с нуля до конечного радиуса ${\displaystyle r}$, приводит к выражению для суммарнаю энергии ${\displaystyle U}$, необходимой для сборки полного заряда ${\displaystyle q}$ в однородную сферу радиуса ${\displaystyle r}$:

${\displaystyle U={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}{\frac {3}{5}}{\frac {q^{2}}{r}}}$.

Это называется электростатической собственной энергией объекта. Заряд ${\displaystyle q}$ теперь интерпретируется как заряд электрона ${\displaystyle e}$; энергия ${\displaystyle U}$ устанавливается равной релятивистской масс-энергии электрона ${\displaystyle mc^{2}}$; числовой коэффициент 3/5 игнорируется как специфический для частного случая однородной плотности заряда. Затем радиус ${\displaystyle r}$ "определяется" как классический радиус электрона ${\displaystyle r_{\text{e}}}$ и мы приходим к выражению приведенному выше.

Обратите внимание, что дифференцирование не говорит, что ${\displaystyle r_{\text{e}}}$ это фактический радиус электрона. Оно только устанавливает пространственную связь между электростатической собственной энергией и масштабом массы-энергии электрона.

Сегодня классический радиус электрона рассматривается как классический предел для размеров электрона, которая используется при рассмотрении нерелятивистского рассеяния Томсона, а также в релятивистской формуле Клейна — Нишины. Классический радиус электрона является представителем тройки фундаментальных длин; две другие из этой тройки - боровский радиус (${\displaystyle a_{B}}$) и комптоновская длина волны электрона

${\displaystyle \lambda _{0}=h/m_{0}c.\ }$

Учитывая постоянную тонкой структуры α, классический радиус электрона можно переписать в форме:

${\displaystyle r_{0}=\alpha \lambda _{0}/2\pi =\alpha \lambda _{0\pi },\ }$

где ${\displaystyle \lambda _{0\pi }=\lambda _{0}/2\pi }$ — приведённая комптоновская длина волны электрона. Через длину классического радиуса электрона можно выразить комптоновскую длину волны электрона

${\displaystyle \lambda _{0\pi }=r_{0}/\alpha \ }$

и боровский радиус:

${\displaystyle a_{B}=r_{0}/\alpha ^{2}.\ }$

Если рассматривать радиус протона 0,8768 фемтометра(CODATA-2006) ,то радиус электрона в 3.21 раза больше радиуса протона.

Отсюда радиус электрона равен: 2,814528 фемтометра (2017-02-04)

Существование постоянной ${\displaystyle r_{0},}$ однако, не означает, что это настоящий радиус электрона. На таких расстояниях действуют законы квантовой механики, в которой электрон рассматривается как точечная частица.

• CODATA value for the classical electron radius at NIST.
• Arthur N. Cox, Ed. «Allen’s Astrophysical Quantities», 4th Ed, Springer, 1999.

• Length Scales in Physics: the Classical Electron Radius