Геомагнитная ловушка

Ловушка находится в сердцевине магнитосферы, где магнитное поле имеет близкую к диполю конфигурацию: ловушку создают силовые линии магнитного поля Земли[2]. Область заполняется частицами радиационных поясов и кольцевого тока, а также холодной ионосферной плазмой, входящей в состав атмосферы, и атмосферными атомами, входящими в состав атмосферной геокороны (экзосфера) — туда добираются наиболее энергичные атомы[2][1]. Со стороны магнитосферного хвоста к ловушке примыкает плазменный слой — основной непосредственный поставщик частиц радиационных поясов и кольцевого тока[1].

Захваченные геомагнитной ловушкой заряженные частицы совершают колебательное движение из одного полушария в другое, двигаясь вдоль силовых линий, вращаясь одновременно вокруг них (подобное вращательное движение называется ларморовским и связано с прецессией Лармора)[1] и дрейфуя по долготе из-за неоднородности геомагнитного поля. Время колебания частиц при движении из Северного полушария в Южное и обратно составляет от 1 мс до 0,1 с, которых может быть множество миллионов в зависимости от времени жизни частицы в захваченном состоянии (от суток до 30 лет)[2].

По долготе протоны и электроны дрейфуют в разные стороны со значительно большей скоростью: протоны и все положительные ионы — на запад, электроны — на восток[1]. Геомагнитная ловушка Земли заполнена частицами высоких энергий (от нескольких кэВ до сотен МэВ), образующими радиационные пояса Земли; в зависимости от энергии частицы могут совершить полный оборот вокруг Земли за время, варьирующееся от нескольких минут до суток[2]. Так, заряженные частицы с энергией от 20 до 200 кэВ относятся к буревому кольцевому току[1]. В процессе движения частиц вдоль магнитных силовых линий выполняется соотношение ${\displaystyle \sin {\alpha \over H}=const}$, где ${\displaystyle \alpha }$ – угол между вектором скорости частицы и направлением напряжённости магнитного поля ${\displaystyle H}$, поэтому при попадании в область с возрастающей напряжённостью поля у частицы возрастает поперечная составляющая скорости и снижается продольная вплоть до отражения частицы от так называемого магнитного зеркала и начала её движения к сопряжённой зеркальной точке геомагнитной ловушки[2].

Из захваченного состояния частицы выходят из-за неустойчивости их движения, вызываемой возмущениями геомагнитного поля (магнитными бурями) и ионизационными потерями энергии. Пополнение части радиационных поясов происходит путём захвата продуктов распада нейтронов, образованных космическими лучами в верхней атмосфере Земли; частиц солнечных космических лучей; частиц земной ионосферы с последующим ускорением при различных возмущениях магнитного поля[2].

Усиление кольцевого поля ведёт к ослаблению магнитного поля в сердцевине геомагнитной ловушки, что приводит к усилению ионосферных токовых систем и полярных сияний, которые опускаются на меньшие геомагнитные широты (λ), и резкому увеличению потоков высыпающихся частиц: так, на геомагнитной широте от 55 до 60° зажигаются красные дуги. Из-за мощных магнитных бурь на экваторе магнитное поле может снизиться примерно на 3%, на геомагнитной широте около 50° наблюдаются чаще полярные сияния, а в связи с приближением внутренней границы геомагнитного хвоста примерно до 2,5 радиусов Земли размеры геомагнитной ловушки могут уменьшаться примерно в 4 раза[1].

• Геомагнитная ловушка / Ю. И. Логачёв // Большая российская энциклопедия : [в 35 т.] / гл. ред. Ю. С. Осипов. — М. : Большая российская энциклопедия, 2004—2017.
• Арцимович Л. А. Элементарная физика плазмы. — 3. — М.: Атомиздат, 1969. — 192 с.
• Тверской Б. А. Динамика радиационных поясов Земли. — М.: Наука, 1968.
• Хесс В. Радиационный пояс и магнитосфера / пер. с англ.. — М.: Атомиздат, 1972. — 352 с.