Антиплоский сдвиг

В состоянии антиплоского сдвига поле перемещений (в прямоугольных декартовых координатах) имеет вид:

${\displaystyle u_{1}=u_{2}=0~;~~u_{3}=u_{3}(x_{1},x_{2})}$

где ${\displaystyle u_{i},~i=1,2,3}$ перемещения в направлениях осей ${\displaystyle x_{1},x_{2},x_{3}}$.

Для изотропного, линейно упругого материала, тензор напряжений, вытекающий из состояния антиплоского сдвига, может быть представлен в виде

${\displaystyle {\boldsymbol {\sigma }}\equiv {\begin{bmatrix}\sigma _{11}&\sigma _{12}&\sigma _{13}\\\sigma _{12}&\sigma _{22}&\sigma _{23}\\\sigma _{13}&\sigma _{23}&\sigma _{33}\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}0&0&\mu ~{\cfrac {\partial u_{3}}{\partial x_{1}}}\\0&0&\mu ~{\cfrac {\partial u_{3}}{\partial x_{2}}}\\\mu ~{\cfrac {\partial u_{3}}{\partial x_{1}}}&\mu ~{\cfrac {\partial u_{3}}{\partial x_{2}}}&0\end{bmatrix}}}$

где ${\displaystyle \mu }$ - модуль сдвига материала.

В общем случае имеют место три уравнения равновесия. Однако, для антиплоского сдвига в предположении, что компоненты вектора массовых сил в направлении осей ${\displaystyle x_{1}}$ и ${\displaystyle x_{2}}$ равны нулю, они сводятся к одному уравнению следующего вида:

${\displaystyle \mu ~\Delta u_{3}+b_{3}(x_{1},x_{2})=0}$

где ${\displaystyle b_{3}}$ - компонента вектора массовых сил, направленная вдоль оси ${\displaystyle x_{3}}$ и ${\displaystyle \Delta u_{3}={\cfrac {\partial ^{2}u_{3}}{\partial x_{1}^{2}}}+{\cfrac {\partial ^{2}u_{3}}{\partial x_{2}^{2}}}}$.

Отметим, что такое уравнение подходит только для случая бесконечно малых деформаций.

Гипотеза антиплоского сдвига используется при определении напряжений, вызванных винтовой дислокацией.